BOA单棱镜飞秒超短脉冲压缩器
当超短脉冲激光透过材料传输时（即使是简单的玻璃），由于群延迟色散（GDD）它们会在时间上展宽。红光的传播速度比蓝光的传播速度快，从而延长了脉冲（变为啁啾脉冲），这是我们需要对其进行测量的原因之一。
Swamp Optics的新型单棱镜BOA（Bother-free Optimal Arrangement）脉冲压缩器是一种简洁高效的设备，可以重新压缩展宽脉冲。
BOA单棱镜超短脉冲压缩器屡获设计大奖殊荣
Swamp Optics的BOA单棱镜超短脉冲压缩器特性：
- 宽波长范围内补偿材料色散
- GDD范围适用于大多数多光子显微镜
- 近统一的透射率
- 易操作和调整
- 可提供紫外至红外中心波长
- 占地面积小
- 适应大范围带宽
我们还可提供：
- 电脑电动控制版本
- 基于衍射光栅的脉冲压缩器
BOA飞秒超短脉冲压缩器规格：
BOA单棱镜飞秒超短脉冲压缩器，UV波长:
脉冲压缩器型号： | BOA-200 | BOA -260 | BOA-350 | BOA -400 |
波长范围： | 175-225nm | 250-350nm | 300-450nm | 350-500nm |
最大负GDD@中心波长: | -35000 fs^2 | -36000 fs^2 | -12000 fs^2 | -22000 fs^2 |
透射率@最短波长： @中心波长： | >55% >50% | > 65% > 60% | > 65% > 60% | > 65% > 60% |
最大带宽@最大GDD @半最大GDD: | 7nm 12nm | 12nm 20nm | 30nm 50nm | 23nm 40nm |
最大峰值功率： | 500MW | 500MW | 500MW | 500MW |
VIS波长:
脉冲压缩器型号： | BOA-530 | BOA-600 | BOA-700 |
波长范围： | 450 -600 nm | 500 -700 nm | 600-900 nm |
最大负GDD@中心波长: | -70000 fs^2 | -40000 fs^2 | -65000 fs^2 |
透射率@最短波长： @中心波长： | > 95% > 80% | > 95% > 80% | > 95% > 80% |
最大带宽@最大GDD @半最大GDD: | 16nm 30nm | 28nm 50nm | 25nm 50nm |
最大峰值功率： | 500MW | 500MW | 500MW |
*IR波长（标准型号）:
脉冲压缩器型号： | BOA-800 | BOA-1050 | BOA-1300 | BOA-1550 |
波长范围： | 700-1100nm | 900-1200nm | 1200-1450nm | 1400-1700nm |
最大负GDD@中心波长: | -38000 fs^2 | -14000 fs^2 | -44000 fs^2 | -20000 fs^2 |
透射率@最短波长： @中心波长： | > 80% > 70% | > 80% > 70% | > 80% > 70% | > 80% > 70% |
最大带宽@最大GDD @半最大GDD: | 40nm 70nm | 110nm 190nm | 65nm 110nm | 120nm 200nm |
最大峰值功率： | 500MW | 500MW | 500MW | 500MW |
基于光栅的BOA超短脉冲压缩器规格（IR波长）
脉冲压缩器型号： | BOA-G-800 | BOA-G-1030 | BOA-G-1550 |
波长范围： | 750-850nm | 1010-1050nm | 1525-1575nm |
最大负GDD@中心波长: | -2.5×10^6 fs^2 | -2×10^8 fs^2 | -2.4×10^7 fs^2 |
透射率@最短波长： @中心波长： | > 60% > 70% | > 70% > 85% | > 60% > 70% |
最大带宽@最大GDD @半最大GDD: | 20nm 50nm | 2nm 5nm | 20nm 35nm |
最大峰值功率： | 500MW | 500MW | 500MW |
更多规格请参考产品资料：
BOA单棱镜超短脉冲压缩器：
BOA specs-uv-datasheet
BOA-specs-visible-datasheet
BOA-specs-ir-datasheet
基于光栅的BOA超短脉冲压缩器：
BOA-gr-specs-ir-datasheet
BOA单棱镜超短脉冲压缩器原理简介：
我们使用一个精确制造的角立方体回反射器，将光束精确地反射回来，并与进入它的光束平行。而且，它会反转光束，因此不必反转棱镜。这避免了二棱镜和四棱镜设计的所有失真（参见脉冲压缩教程）。另外，请注意，在调谐输入波长时，只需旋转一个棱镜角度，并且只需更改一个距离（棱镜角立方体距离）即可调谐GDD。更妙的是，因为棱镜和角立方体之间的距离是双通道的，所以BOA压缩器的大小是等效双棱镜压缩器的一半。这种简单性设计产生了一个更紧凑、更方便、无失真、更便宜的设备，而且效果很好！ BOA压缩器的另一个优点是，与所有其他脉冲压缩器不同，它可以用于宽带或窄带脉冲。棱镜脉冲压缩器的带宽受到在第二棱镜处（或在BOA的情况下，在通过单棱镜的第二次通过处）的角度分散光束的光束裁剪的限制。脉冲带宽越大，棱镜间距越大（即所需的GDD），这种裁剪的可能性就越大。传统的脉冲压缩器通过将其中一个棱镜插入或移出光束来调整GDD，并且始终以其最大棱镜间距运行。因此，设计一个传统的脉冲压缩器需要保证脉冲带宽和最大负GDD值。传统的窄带压缩器实现了较大的负GDD，但不能用于宽带脉冲。传统的宽带压缩器可以用于窄带脉冲，但它们只能实现有限的负GDD。另一方面，BOA通过平移角立方体来调整GDD，从而改变棱镜间距。这使得它可以同时在大间隔（GDD）下工作，用于窄带（<40nm）脉冲和宽带（>100nm）脉冲（需要较少的间隔和GDD）。因此，BOA是多功能的，可以用于许多脉冲。如果您目前使用的是窄带~100fs系统，但正在考虑使用宽带~10fs系统，则无需在两个不同的压缩器之间进行选择；一个BOA对两个系统都有效！见下文。
Swamp Optics的BOA单棱镜脉冲压缩器原理图
BOA单棱镜超短脉冲压缩器 VS 传统脉冲压缩器
传统的棱镜脉冲压缩器在如下所示，光学几何结构中使用四个相同的棱镜：
传统四棱镜脉冲压缩器的原理图。粗箭头表示实现正确操作所需的对齐。调整对齐这些设备相对比较麻烦！
不幸的是，如果没有完全对准，脉冲压缩器可能会引入自己的失真：空间啁啾和脉冲前倾。我们发现大多数脉冲都受到这些畸变的影响。为什么？不幸的是，当脉冲波长被调谐或输入光束有一点漂移时，所有四个棱镜都必须旋转以精确地保持相同的入射角（粗粉色箭头）。但是你也需要根据你的脉冲的啁啾量来调整GDD。不幸的是，GDD的粗调和精调是分开的。粗调GDD（这是您真正需要的）需要改变前两个和后两个棱镜之间的间距，保持它们精确相等（粗紫色箭头）。如果任何棱镜具有不同的入射角，则输出脉冲将具有时空畸变。因此，粗调是不实际的。所能做的就是微调，这是通过将棱镜移入或移出光束（绿色箭头）来实现的。
与传统脉冲压缩机相比下BOA压缩器的工作范围。注意，与传统的脉冲压缩器不同，传统的脉冲压缩器通过将棱镜移入和移出光束来调谐GDD，BOA可用于宽带和窄带脉冲。这是因为它通过移动角立方体来调整GDD，有效地改变了多棱镜设备棱镜之间的距离-这在标准设备上是不可能的。
为什么选择BOA超短脉冲压缩器？
BOATM是市场上比较紧凑和用户友好的超短脉冲压缩器。它有多种波长版本可供选择。我们的专有设计使我们能够接近统一的透射率。我们可以很容易地为您的特殊需要定制BOA。如有OEM要求，请联系我们。
屹持光电提供基于光栅的BOA超短脉冲压缩器：
如果您需要更高的负GDD（约数百万fs2 ），我们仍然可以提供帮助。先进的透射光栅非常高效，同样非常适合脉冲压缩应用。请告诉我们您的要求。我们将很高兴为您提供帮助。
